25. Двойной мостик Томсона.
Мостик Витстона пригоден для измерения сопротивлений большой и средней величины. При очень малых сопротивлениях, сопротивления соединительных проводников будут входить весьма заметными слагаемыми и могут привести к значительным ошибкам в измерениях. Ошибок этих можно избежать, выполнив схему соединений в виде двойного мостика Томсона, показанную на рис. 95.
Источник тока в этом случае присоединяется непосредственно к концам сопротивлении Х и R. Сопротивления a, b, r1 и r2 достаточно велики, почему сопротивлением соединительных проводников можно пренебречь, Гальванометр присоединяется к точкам С и D, а сопротивления Х и R соединены дополнительно еще проводничком, показанным в нижней части схемы. Сопротивления r1 и r2 подбирают таким образом, чтобы они относились друг к другу, как a к b. Так, например, если a : b = 1 : 10, то нужно взять отношение r1 : r2 = 1 : 10, Тогда точки С, D и некоторая точка F нижнего проводника будут находиться при равных потенциалах и потому мы, условно, можем считать, что гальванометр присоединен не к точке D, а к точке F, находящейся где то на нижнем проводнике. Если при этом тока в гальванометре нет, то, как и в простом мостике Витстона,
А так как
то и
в виду того, что
то и отношение Х : R также должно равняться 1 : 10. Таким образом, сопротивление соединительного проводничка, который мог бы повлиять на результаты измерения из расчетов исключается, благодаря чему получается возможность с большой точностью измерять такие небольшие сопротивления, как сопротивление якорей электрических машин, куска проводника большого сечения и т. д.
